後來蓋拉赫和施特恩兩個人做了一個實驗。
使銀原子在電爐內蒸發射出，通過狹縫s1、s2形成細束，經過一個抽成真空的不均勻的磁場區域，磁場垂直於射束方向，最後到達照相底片上。顯像後的底片上出現了兩條黑斑，表示銀原子經過不均勻磁場區域時分成了兩束。
兩個人驚奇，怎麽電子在不均勻磁場不會分成一片，那是因為電子的速度都嚴格相等，那為什麽會分成兩段？是因為有兩種不同電荷？
後來的直到1925年g.烏倫貝克和s.古茲密特提出電子自旋的假設，實驗結果才得到了全麵的解釋。
後來外爾提出外爾旋量。外爾張量的旋量形式是由旋量ψabcd所決定的，後者對所有指標都是對稱的。
在坐標變換下不變的量被稱為標量，在坐標變換下按照標記固定方向變化的量被稱為矢量。由多個矢量可以耦合出含有更多分量，在坐標變換下級次更高的量，被統稱為張量。
以上這些量雖然在坐標方向選擇不一樣時，其具體數值可能不同，但是他們表示的總是某種固定的物理量。
他們數值上的變化隻是由於不得不選擇坐標而帶來的，隻是對坐標選擇的依賴而已，而不是物理量本身的變化。
標量，矢量和張量具有本身不變，分量的具體數值可能隨坐標轉動而變化這樣的性質。
但是他們並沒有包含所有具有這種性質的量。
具有這種性質的最基本的物理量是旋量。
旋量具有四個分量，在坐標轉動下，由某些特定的矩陣決定自己各分量數值應有的變化。
我們的物理時空具有洛侖茲變換下不變的性質。
根據洛侖茲變換群的性質，旋量才是4維時空中能夠構造出來的最基本的方向依賴的量。
物理量與坐標方向的依賴級次可以由對應的角動量來表示，旋量為1\/2，矢量1。兩個旋量可以耦合出矢量，更多的旋量可以耦合出對應角動量3\/2的量，對應整數角動量的張量等。
外爾把群論引入到量子力學進行研究。
外爾也提出了規範場論。
使銀原子在電爐內蒸發射出，通過狹縫s1、s2形成細束，經過一個抽成真空的不均勻的磁場區域，磁場垂直於射束方向，最後到達照相底片上。顯像後的底片上出現了兩條黑斑，表示銀原子經過不均勻磁場區域時分成了兩束。
兩個人驚奇，怎麽電子在不均勻磁場不會分成一片，那是因為電子的速度都嚴格相等，那為什麽會分成兩段？是因為有兩種不同電荷？
後來的直到1925年g.烏倫貝克和s.古茲密特提出電子自旋的假設，實驗結果才得到了全麵的解釋。
後來外爾提出外爾旋量。外爾張量的旋量形式是由旋量ψabcd所決定的，後者對所有指標都是對稱的。
在坐標變換下不變的量被稱為標量，在坐標變換下按照標記固定方向變化的量被稱為矢量。由多個矢量可以耦合出含有更多分量，在坐標變換下級次更高的量，被統稱為張量。
以上這些量雖然在坐標方向選擇不一樣時，其具體數值可能不同，但是他們表示的總是某種固定的物理量。
他們數值上的變化隻是由於不得不選擇坐標而帶來的，隻是對坐標選擇的依賴而已，而不是物理量本身的變化。
標量，矢量和張量具有本身不變，分量的具體數值可能隨坐標轉動而變化這樣的性質。
但是他們並沒有包含所有具有這種性質的量。
具有這種性質的最基本的物理量是旋量。
旋量具有四個分量，在坐標轉動下，由某些特定的矩陣決定自己各分量數值應有的變化。
我們的物理時空具有洛侖茲變換下不變的性質。
根據洛侖茲變換群的性質，旋量才是4維時空中能夠構造出來的最基本的方向依賴的量。
物理量與坐標方向的依賴級次可以由對應的角動量來表示，旋量為1\/2，矢量1。兩個旋量可以耦合出矢量，更多的旋量可以耦合出對應角動量3\/2的量，對應整數角動量的張量等。
外爾把群論引入到量子力學進行研究。
外爾也提出了規範場論。